Tại sao Vbc vắng mặt trong các phương trình bjt?

Trong xu hướng BJT, điện áp Vbe và Vce luôn có mặt trong các phép tính. Là điện áp Vbc vắng mặt trong bất kỳ phương trình nào bởi vì một trong những bộ thu, cơ sở và bộ phát được nối đất hoặc bất kỳ lý do nào khác liên quan đến lý thuyết về chất bán dẫn?

Bạn không chính xác trong khẳng định có tiêu đề của bạn. Nhưng tôi có thể đoán nó đến từ đâu.

Hầu hết mọi người sử dụng các khái niệm đơn giản nhất họ cần để hoàn thành công việc. Họ lo ngại về điện áp chuyển tiếp, , phần nào bị ảnh hưởng bởi dòng thu và bị ảnh hưởng rất nhiều bởi nhiệt độ ... vì vậy điều đó rất quan trọng ... và ngay lập tức có liên quan đến việc có hay không có BJT đã bão hòa hay chưa và điều này ảnh hưởng đến các câu hỏi rất cơ bản về khả năng sẵn có , khả năng tiêu tan và nhiệt độ hoạt động, cũng khá quan trọng. Ngoài ra, nếu bạn biết và thì bạn biết . Bạn có thể quan tâm về điều đó, quá. Ví dụ, hiệu ứng sớm ... Nhưng nó có tầm quan trọng thứ yếu.$V_{BE}$$V_{CE}$$\beta$$V_{BE}$$V_{CE}$$V_{BC}$

Nhưng dù sao bạn cũng sai. Mô hình đầu tiên của bóng bán dẫn để tìm hiểu là mô hình Ebers-Moll. Mô hình cấp 1 của nó bao gồm ba cách khác nhau để xem xét BJT: vận chuyển, tiêm và lai-pi. Chúng là các khung nhìn tương đương, nhưng chúng có các lĩnh vực khác nhau, nơi chúng dễ áp ​​dụng hơn.

Trước tiên chúng ta hãy xem mô hình tiêm (giải quyết chính nó với dòng diode ):

• $I_F = I_{ES} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_R = I_{CS} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = \alpha_F \cdot I_F - I_R$
• $I_B = \left( 1 - \alpha_F \right) \cdot I_F + \left( 1 - \alpha_R \right) \cdot I_R$
• $I_E = -I_F + \alpha_R \cdot I_R$

Bây giờ, phiên bản vận chuyển (giải quyết chính nó với các dòng được thu thập ):

• $I_{CC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{EC} = I_S \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_C = I_{CC} + \left[ -\frac{1}{\alpha_R} \right] \cdot I_{EC}$
• $I_B = \left[ \frac{1}{\alpha_F} - 1 \right] \cdot I_{CC} + \left[ \frac{1}{\alpha_R} - 1 \right] \cdot I_{EC}$
• $I_E = \left[ -\frac{1}{\alpha_F} \right] \cdot I_{CC} + I_{EC}$

Cuối cùng, phép lai phi tuyến tính- (tốt, vì tuyến tính hóa nó trong trường hợp tín hiệu nhỏ dẫn trực tiếp đến mô hình lai tín hiệu nhỏ tuyến tính nổi tiếng- ): $\pi$$\pi$

• $\frac{I_{CC}}{\beta_F} = \frac{I_S}{\beta_F} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BE}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $\frac{I_{EC}}{\beta_R} = \frac{I_S}{\beta_R} \cdot \left[ e^{\frac{q\cdot V_{BC}}{k\cdot T}} - 1 \right]$
• $I_{CT} = I_{CC} - I_{EC}, \rm{(generator \,\, current)}$
• $I_C = \left( I_{CC} - I_{EC} \right) - \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_B = \frac{I_{CC}}{\beta_F} + \frac{I_{EC}}{\beta_R}$
• $I_E = -\frac{I_{CC}}{\beta_F} - \left( I_{CC} - I_{EC} \right)$

Như bạn có thể dễ dàng thấy bây giờ, số liệu khá nổi bật trong mô hình BJT cơ bản và cấp độ đầu tiên. Và nó không dừng lại ở đó. Nó hiện diện trong EM1 (phối cảnh DC), EM2 (DC chính xác hơn với 3 điện trở có giá trị không đổi mới trong mỗi đạo trình, mô hình lưu trữ điện tích bậc 1 cho tần số và thời gian), EM3 (điều chế cơ sở - Hiệu ứng sớm, biến đổi của mức tăng dòng điện phía trước với dòng collector, các cải tiến DC và AC khác, v.v.), Gummel-Poon (mod cơ bản và$V_{BC}$$\beta$vs I, AC và các biến thể với temps xung quanh, v.v.), các phiên bản sửa đổi của những phiên bản đó, và thậm chí thành các mô hình mới nhất. Bạn chưa được tiếp xúc với cấp độ đầu tiên của mô hình hóa BJT. Đó là tất cả. Đó là bởi vì đối với nhiều nhu cầu (nếu không phải hầu hết), bạn có thể đơn giản hóa mô hình BJT EM1 cơ bản hơn nữa và bỏ qua khá nhiều và vẫn tiếp tục, được.

Tiết lộ đầy đủ: Ba hình ảnh hiển thị ở trên được lấy trực tiếp từ "Mô hình hóa Transitor lưỡng cực" của Ian Getreau, ban đầu được viết vào khoảng năm 1974 bởi Ian, sau đó là một nhân viên tại Tektronix (lúc đó có "STS" [hệ thống thử nghiệm bán dẫn] bộ phận.) Tôi đã nhận được bản sao đầu tiên của cuốn sách vào năm 1979, khi tôi bắt đầu làm nhân viên tại Tektronix. Ian đã bảo đảm các quyền từ Tektronix (năm 2009) và đã xuất bản lại thông qua Lulu. Vì vậy, nó vẫn có sẵn ngày hôm nay. [Tôi chưa bao giờ gặp Ian và tôi cũng không nhận được bất cứ điều gì từ anh ấy để bán cuốn sách hoặc vì bất kỳ lý do nào khác. Nhưng tôi đã giúp anh ấy xuất bản lại vì cuốn sách là độc nhất và cần phải có sẵn, một lần nữa.] Một nửa cuốn sách của anh dành cho các kỹ thuật khác nhau mà người ta có thể sử dụng để trích xuất, thông qua thử nghiệm,